 Книжкові видання та компакт-диски Журнали та продовжувані видання Автореферати дисертацій Реферативна база даних Наукова періодика України Тематичний навігатор Авторитетний файл імен осіб
 |
Для швидкої роботи та реалізації всіх функціональних можливостей пошукової системи використовуйте браузер
"Mozilla Firefox" |
|
|
Повнотекстовий пошук
Пошуковий запит: (<.>A=КЕМПЕР$<.>+<.>A=ИОГАННЕС$<.>) |
Загальна кількість знайдених документів : 15
Представлено документи з 1 до 15
|
| 1. |
Рудчик А. Т.
Реакція 7Li(15N, 14C)8Be та взаємодія ядер 13, 14C + 8Be [Електронний ресурс] / А. Т. Рудчик, А. А. Рудчик, Л. М. Муравинець, К. В. Кемпер, К. Русек, Є. І. Кощий, Е. Пясецкі, A. Трчіньска, В. М. Пірнак, О. А. Понкратенко, // Ядерна фізика та енергетика. - 2017. - Т. 18, № 3. - С. 238-244. - Режим доступу: http://nbuv.gov.ua/UJRN/yadf_2017_18_3_6
| | 2. |
Рудчик А. Т.
Пружне та непружне розсіяння іонів 15N ядрами 12С при енергії 81 МеВ [Електронний ресурс] / А. Т. Рудчик, А. А. Рудчик, О. Е. Куцик, К. Русек, К. В. Кемпер, Е. П’ясецкі, А. Столяж, А. Тщіньска, Вал. М. Пірнак, О. А. Понкратенко // Ядерна фізика та енергетика. - 2018. - Т. 19, № 3. - С. 210-219. - Режим доступу: http://nbuv.gov.ua/UJRN/yadf_2018_19_3_4
Одержано нові експериментальні дані диференціальних перерізів пружного та непружного розсіяння ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}> за енергії <$E E sub roman лаб. ( sup 10 roman B)~=~51> МеВ (21 МеВ в с.ц.м.) для переходів в основні та збуджені стани ядер. Ці та відомі з літературних джерел дані пружного розсіяння ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}> за енергій <$E E sub roman лаб. ( sup 7 roman Li)~=~24> МеВ (14,12 МеВ в с.ц.м.) і 39 МеВ (22,94 МеВ в с.ц.м.) проаналізовано за оптичною моделлю та за допомогою методу зв'язаних каналів реакцій. У схему зв'язку включались пружне та непружне розсіяння ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}>, процеси переорієнтації ядер в основних і збуджених станах, а також найбільш важливі реакції передач. Одержано значення параметрів потенціалу взаємодії ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}> в основних і збуджених станах, їх енергетичну залежність, а також параметри деформації ядер <$E ~sup 7 roman Li> і <$E ~sup 10 roman B>. Установлено механізми розсіяння ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}>. Виявлено відмінності в розсіянні ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}> і <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 11 B}> (ізотопічний ефект розсіяння).Одержано нові експериментальні дані диференціальних перерізів пружного та непружного розсіяння ядер <$E roman {nothing sup 12 C~+~nothing sup 18 O}> за енергії Eлаб.(<^>18O) = 105 МеВ (Eс.ц.м. = 42 МеВ). Ці та відомі з літератури дані за енергій Eс.ц.м. = 12,9 - 56 МеВ досліджено за оптичною моделлю та з використанням методу зв'язаних каналів реакцій. Одержано набори параметрів (<$E roman {nothing sup 12 C~+~nothing sup 18 O}>)-потенціалу типу Вудса - Саксона та досліджено їх енергетичну залежність. Виявлено ізотопічні відмінності у значеннях параметрів (<$E roman {nothing sup 12 C~+~nothing sup 16 O}>)- та (<$E roman {nothing sup 12 C~+~nothing sup 18 O}>)-потенціалів і форми поверхонь цих потенціалів. Досліджено механізми пружного та непружного розсіяння ядер <$E roman {nothing sup 12 C~+~nothing sup 18 O}> і роль реакцій передач у цьому розсіянні.Одержано нові експериментальні дані диференціальних перерізів пружного та непружного розсіяння ядер <^>14C + <^>18O за енергії Eлаб.(<^>18O) = 105 МеВ. Експериментальне дослідження цього розсіяння виконано вперше. Експериментальні дані проаналізовано за допомогою оптичної моделі та методу зв'язаних каналів реакцій із врахуванням внесків найпростіших реакцій передач. Визначено параметри <^>14C + <^>18O-потенціалу та параметри деформації ядра <^>14C. Досліджено ізотопічні відмінності потенціалів взаємодії ядер <^>12, 13, 14C + <^>18O і <^>14C + <^>16O.Одержано нові експериментальні дані диференціальних перерізів пружного та непружного розсіяння іонів <^>14N ядрами <^>7Li за енергії Eлаб.(<^>14N) = 80 МеВ в експерименті з одночасним вимірюванням диференціальних перерізів реакцій <^>7Li(<^>14N, X) з виходом ядер <^>13,15,16N + <^>8,6,5Li, <^>11,12,13,14C + <^>10,9,8,7Be, <^>10,11,12B + <^>11,10,9B тощо. Експериментальні дані проаналізовано за оптичною моделлю та за допомогою методу зв'язаних каналів реакцій. Пружне та непружне розсіяння, процеси реорієнтації спінів ядер <^>7Li і <^>14N в основних і збуджених станах, а також найбільш важливі реакції передач включались у схему зв'язку каналів. Визначено параметри оптичного потенціалу взаємодії ядер <^>7Li + <^>14N в основних і збуджених станах, а також параметри деформації цих ядер. Оцінено внески реакцій одно- та двоступінчастих передач у диференціальні перерізи пружного та непружного розсіяння ядер <^>7Li + <^>14N.Одержано нові експериментальні дані диференціальних перерізів пружного та непружного розсіяння ядер <^>11B + <^>15N за енергії Eлаб.(<^>15N) = 84 МеВ. Експериментальні дані проаналізовано за оптичною моделлю та за допомогою методу зв'язаних каналів реакцій. Пружне та непружне розсіяння, процеси реорієнтації спінів ядер <^>11B і <^>15N в основних і збуджених станах, а також найбільш важливі реакції передач включались у схему зв'язку каналів. Визначено параметри оптичного потенціалу взаємодії ядер <^>11B + <^>15N в основних і збуджених станах, а також параметри деформації цих ядер. Оцінено внески реакцій одно- та двоступінчастих передач у диференціальні перерізи пружного та непружного розсіяння ядер <^>11B + <^>15N.Виміряно диференціальні перерізи пружного та непружного розсіяння іонів <^>15N ядрами <^>6Li за енергії Eлаб(<^>15N) = 81 МеВ. Експериментальні дані проаналізовано за методом зв'язаних каналів реакцій (МЗКР). Пружне та непружне розсіяння, процес переорієнтації спіну ядра <^>6Li та реакції передач нуклонів і кластерів включались у схему зв'язку каналів. У МЗКР-розрахунках використано потенціал Вудса - Саксона (WS) і фолдінг-потенціал DF взаємодії ядер <^>15N + <^>6Li. Визначено параметри потенціалу WS, деформації ядер <^>6Li і <^>15N та отримано відомості про роль інших процесів у пружному та непружному розсіянні ядер <^>15N + <^>6Li. У МЗКР-розрахунках реакцій передач використано спектроскопічні амплітуди нуклонів і кластерів, обчислені за трансляційно-інваріантною моделлю оболонок. Установлено, що в пружному розсіянні ядер <^>15N + <^>6Li основну роль відіграють потенціальне розсіяння та процес переорієнтації спіну ядра <^>6Li. Внески реакцій передач нуклонів і кластерів у це розсіяння є незначними. У ході порівняння результатів досліджень пружних розсіянь ядер <^>15N + <^>6Li і <^>15N + <^>7Li за енергії Eлаб(<^>15N) = 81 МеВ виявлено помітні розбіжності як експериментальних даних, так і потенціалів взаємодії цих пар ядер (ізотопічні ефекти).Виміряно диференціальні перерізи пружного та непружного розсіяння іонів <^>15N ядрами <^>6Li за енергії Eлаб(<^>15N) = 81 МеВ. Експериментальні дані проаналізовано за методом зв'язаних каналів реакцій (МЗКР). Пружне та непружне розсіяння, процес переорієнтації спіну ядра <^>6Li та реакції передач нуклонів і кластерів включались у схему зв'язку каналів. У МЗКР-розрахунках використано потенціал Вудса - Саксона (WS) і фолдінг-потенціал DF взаємодії ядер <^>15N + <^>6Li. Визначено параметри потенціалу WS, деформації ядер <^>6Li і <^>15N та отримано відомості про роль інших процесів у пружному та непружному розсіянні ядер <^>15N + <^>6Li. У МЗКР-розрахунках реакцій передач використано спектроскопічні амплітуди нуклонів і кластерів, обчислені за трансляційно-інваріантною моделлю оболонок. Установлено, що в пружному розсіянні ядер <^>15N + <^>6Li основну роль відіграють потенціальне розсіяння та процес переорієнтації спіну ядра <^>6Li. Внески реакцій передач нуклонів і кластерів у це розсіяння є незначними. У ході порівняння результатів досліджень пружних розсіянь ядер <^>15N + <^>6Li і <^>15N + <^>7Li за енергії Eлаб(<^>15N) = 81 МеВ виявлено помітні розбіжності як експериментальних даних, так і потенціалів взаємодії цих пар ядер (ізотопічні ефекти).Отримано нові експериментальні дані кутових розподілів перерізів пружного (ПР) і непружного розсіяння (НПР) іонів <^>15N ядрами <^>10В за енергії Eлаб(<^>15N) = 81 МеВ. Експериментальні дані проаналізовано за методом зв'язаних каналів реакцій. У розрахунках використано оптичні потенціали Вудса - Саксона взаємодії ядер. Визначено параметри потенціалу взаємодії ядер <^>15N + <^>10B і поміряно кутові розподіли перерізів ПР цих ядер. Отримані експериментальні дані ПР ядер <^>15N + <^>10B порівняно з даними розсіяння ядер <^>15N + <^>11B і <^>14N + <^>10B. Виявлено ізотопічні ефекти в розсіянні цих трьох пар ядер, обумовлені відмінністю оптичних потенціалів взаємодії цих ядер та їхньою структурою. Отримано нові експериментальні дані НПР ядер <^>15N + <^>10B для збуджень 0,718 - 3,587 МеВ ядра <^>10B і 5,270 - 6,324 МеВ ядра <^>15N. Ці дані проаналізовано за МЗКР у межах моделі колективних збуджень ядер <^>15N і <^>10B. Отримано відомості про деформацію цих ядер.
| | 3. |
Межевич С. Ю.
Механізми реакції 13C(11B, 7Li)17O при енергії іонів 11B 45 МеВ [Електронний ресурс] / С. Ю. Межевич, А. Т. Рудчик, К. Русек, К. В. Кемпер, А. А. Рудчик, О. А. Понкратенко, С. Б. Сакута // Ядерна фізика та енергетика. - 2018. - Т. 19, № 4. - С. 341-349. - Режим доступу: http://nbuv.gov.ua/UJRN/yadf_2018_19_4_6
| | 4. |
Рудчик А. Т.
Механізми реакції 12С(15N, 14С)13N при енергії 81 МеВ та взаємодія ядер 14С + 13N [Електронний ресурс] / А. Т. Рудчик, А. А. Рудчик, О. Е. Куцик, К. Русек, К. В. Кемпер, Е. П’ясецкі, А. Столяж, А. Тщіньска, Вал. М. Пірнак, О. А. Понкратенко // Ядерна фізика та енергетика. - 2019. - Т. 20, № 3. - С. 221-227. - Режим доступу: http://nbuv.gov.ua/UJRN/yadf_2019_20_3_4
| | 5. |
Рудчик А. Т.
Пружне та непружне розсіяння іонів 15N ядрами 6Li при енергії 81 МеВ [Електронний ресурс] / А. Т. Рудчик, А. А. Рудчик, О. О. Чепурнов, К. Русек, К. В. Кемпер, Е. П’ясецкі, А. Столяж, А. Тщіньска, Вал. М. Пірнак, О. А. Понкратенко, І. Строєк, Є. І. Кощий, Р. Сюдак, С. Б. Сакута, А. П. Ільїн, Ю. М. Степаненко, В. В. Улещенко, Ю. О. Ширма // Ядерна фізика та енергетика. - 2019. - Т. 20, № 4. - С. 366-374. - Режим доступу: http://nbuv.gov.ua/UJRN/yadf_2019_20_4_6
Одержано нові експериментальні дані диференціальних перерізів пружного та непружного розсіяння ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}> за енергії <$E E sub roman лаб. ( sup 10 roman B)~=~51> МеВ (21 МеВ в с.ц.м.) для переходів в основні та збуджені стани ядер. Ці та відомі з літературних джерел дані пружного розсіяння ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}> за енергій <$E E sub roman лаб. ( sup 7 roman Li)~=~24> МеВ (14,12 МеВ в с.ц.м.) і 39 МеВ (22,94 МеВ в с.ц.м.) проаналізовано за оптичною моделлю та за допомогою методу зв'язаних каналів реакцій. У схему зв'язку включались пружне та непружне розсіяння ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}>, процеси переорієнтації ядер в основних і збуджених станах, а також найбільш важливі реакції передач. Одержано значення параметрів потенціалу взаємодії ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}> в основних і збуджених станах, їх енергетичну залежність, а також параметри деформації ядер <$E ~sup 7 roman Li> і <$E ~sup 10 roman B>. Установлено механізми розсіяння ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}>. Виявлено відмінності в розсіянні ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}> і <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 11 B}> (ізотопічний ефект розсіяння).Одержано нові експериментальні дані диференціальних перерізів пружного та непружного розсіяння ядер <$E roman {nothing sup 12 C~+~nothing sup 18 O}> за енергії Eлаб.(<^>18O) = 105 МеВ (Eс.ц.м. = 42 МеВ). Ці та відомі з літератури дані за енергій Eс.ц.м. = 12,9 - 56 МеВ досліджено за оптичною моделлю та з використанням методу зв'язаних каналів реакцій. Одержано набори параметрів (<$E roman {nothing sup 12 C~+~nothing sup 18 O}>)-потенціалу типу Вудса - Саксона та досліджено їх енергетичну залежність. Виявлено ізотопічні відмінності у значеннях параметрів (<$E roman {nothing sup 12 C~+~nothing sup 16 O}>)- та (<$E roman {nothing sup 12 C~+~nothing sup 18 O}>)-потенціалів і форми поверхонь цих потенціалів. Досліджено механізми пружного та непружного розсіяння ядер <$E roman {nothing sup 12 C~+~nothing sup 18 O}> і роль реакцій передач у цьому розсіянні.Одержано нові експериментальні дані диференціальних перерізів пружного та непружного розсіяння ядер <^>14C + <^>18O за енергії Eлаб.(<^>18O) = 105 МеВ. Експериментальне дослідження цього розсіяння виконано вперше. Експериментальні дані проаналізовано за допомогою оптичної моделі та методу зв'язаних каналів реакцій із врахуванням внесків найпростіших реакцій передач. Визначено параметри <^>14C + <^>18O-потенціалу та параметри деформації ядра <^>14C. Досліджено ізотопічні відмінності потенціалів взаємодії ядер <^>12, 13, 14C + <^>18O і <^>14C + <^>16O.Одержано нові експериментальні дані диференціальних перерізів пружного та непружного розсіяння іонів <^>14N ядрами <^>7Li за енергії Eлаб.(<^>14N) = 80 МеВ в експерименті з одночасним вимірюванням диференціальних перерізів реакцій <^>7Li(<^>14N, X) з виходом ядер <^>13,15,16N + <^>8,6,5Li, <^>11,12,13,14C + <^>10,9,8,7Be, <^>10,11,12B + <^>11,10,9B тощо. Експериментальні дані проаналізовано за оптичною моделлю та за допомогою методу зв'язаних каналів реакцій. Пружне та непружне розсіяння, процеси реорієнтації спінів ядер <^>7Li і <^>14N в основних і збуджених станах, а також найбільш важливі реакції передач включались у схему зв'язку каналів. Визначено параметри оптичного потенціалу взаємодії ядер <^>7Li + <^>14N в основних і збуджених станах, а також параметри деформації цих ядер. Оцінено внески реакцій одно- та двоступінчастих передач у диференціальні перерізи пружного та непружного розсіяння ядер <^>7Li + <^>14N.Одержано нові експериментальні дані диференціальних перерізів пружного та непружного розсіяння ядер <^>11B + <^>15N за енергії Eлаб.(<^>15N) = 84 МеВ. Експериментальні дані проаналізовано за оптичною моделлю та за допомогою методу зв'язаних каналів реакцій. Пружне та непружне розсіяння, процеси реорієнтації спінів ядер <^>11B і <^>15N в основних і збуджених станах, а також найбільш важливі реакції передач включались у схему зв'язку каналів. Визначено параметри оптичного потенціалу взаємодії ядер <^>11B + <^>15N в основних і збуджених станах, а також параметри деформації цих ядер. Оцінено внески реакцій одно- та двоступінчастих передач у диференціальні перерізи пружного та непружного розсіяння ядер <^>11B + <^>15N.Виміряно диференціальні перерізи пружного та непружного розсіяння іонів <^>15N ядрами <^>6Li за енергії Eлаб(<^>15N) = 81 МеВ. Експериментальні дані проаналізовано за методом зв'язаних каналів реакцій (МЗКР). Пружне та непружне розсіяння, процес переорієнтації спіну ядра <^>6Li та реакції передач нуклонів і кластерів включались у схему зв'язку каналів. У МЗКР-розрахунках використано потенціал Вудса - Саксона (WS) і фолдінг-потенціал DF взаємодії ядер <^>15N + <^>6Li. Визначено параметри потенціалу WS, деформації ядер <^>6Li і <^>15N та отримано відомості про роль інших процесів у пружному та непружному розсіянні ядер <^>15N + <^>6Li. У МЗКР-розрахунках реакцій передач використано спектроскопічні амплітуди нуклонів і кластерів, обчислені за трансляційно-інваріантною моделлю оболонок. Установлено, що в пружному розсіянні ядер <^>15N + <^>6Li основну роль відіграють потенціальне розсіяння та процес переорієнтації спіну ядра <^>6Li. Внески реакцій передач нуклонів і кластерів у це розсіяння є незначними. У ході порівняння результатів досліджень пружних розсіянь ядер <^>15N + <^>6Li і <^>15N + <^>7Li за енергії Eлаб(<^>15N) = 81 МеВ виявлено помітні розбіжності як експериментальних даних, так і потенціалів взаємодії цих пар ядер (ізотопічні ефекти).Виміряно диференціальні перерізи пружного та непружного розсіяння іонів <^>15N ядрами <^>6Li за енергії Eлаб(<^>15N) = 81 МеВ. Експериментальні дані проаналізовано за методом зв'язаних каналів реакцій (МЗКР). Пружне та непружне розсіяння, процес переорієнтації спіну ядра <^>6Li та реакції передач нуклонів і кластерів включались у схему зв'язку каналів. У МЗКР-розрахунках використано потенціал Вудса - Саксона (WS) і фолдінг-потенціал DF взаємодії ядер <^>15N + <^>6Li. Визначено параметри потенціалу WS, деформації ядер <^>6Li і <^>15N та отримано відомості про роль інших процесів у пружному та непружному розсіянні ядер <^>15N + <^>6Li. У МЗКР-розрахунках реакцій передач використано спектроскопічні амплітуди нуклонів і кластерів, обчислені за трансляційно-інваріантною моделлю оболонок. Установлено, що в пружному розсіянні ядер <^>15N + <^>6Li основну роль відіграють потенціальне розсіяння та процес переорієнтації спіну ядра <^>6Li. Внески реакцій передач нуклонів і кластерів у це розсіяння є незначними. У ході порівняння результатів досліджень пружних розсіянь ядер <^>15N + <^>6Li і <^>15N + <^>7Li за енергії Eлаб(<^>15N) = 81 МеВ виявлено помітні розбіжності як експериментальних даних, так і потенціалів взаємодії цих пар ядер (ізотопічні ефекти).Отримано нові експериментальні дані кутових розподілів перерізів пружного (ПР) і непружного розсіяння (НПР) іонів <^>15N ядрами <^>10В за енергії Eлаб(<^>15N) = 81 МеВ. Експериментальні дані проаналізовано за методом зв'язаних каналів реакцій. У розрахунках використано оптичні потенціали Вудса - Саксона взаємодії ядер. Визначено параметри потенціалу взаємодії ядер <^>15N + <^>10B і поміряно кутові розподіли перерізів ПР цих ядер. Отримані експериментальні дані ПР ядер <^>15N + <^>10B порівняно з даними розсіяння ядер <^>15N + <^>11B і <^>14N + <^>10B. Виявлено ізотопічні ефекти в розсіянні цих трьох пар ядер, обумовлені відмінністю оптичних потенціалів взаємодії цих ядер та їхньою структурою. Отримано нові експериментальні дані НПР ядер <^>15N + <^>10B для збуджень 0,718 - 3,587 МеВ ядра <^>10B і 5,270 - 6,324 МеВ ядра <^>15N. Ці дані проаналізовано за МЗКР у межах моделі колективних збуджень ядер <^>15N і <^>10B. Отримано відомості про деформацію цих ядер.
| | 6. |
Межевич С. Ю.
Механізми реакції 13C(11B, 12С)12В при енергії 45 МеВ та взаємодії ядер 12С + 12В та 12С+10,11В [Електронний ресурс] / С. Ю. Межевич, А. Т. Рудчик, К. Русек, К. В. Кемпер, А. А. Рудчик, О. А. Понкратенко, С. Б. Сакута // Ядерна фізика та енергетика. - 2020. - Т. 21, № 1. - С. 21-28. - Режим доступу: http://nbuv.gov.ua/UJRN/yadf_2020_21_1_5
| | 7. |
Рудчик А. Т.
Пружне та непружне розсіяння іонів 10B ядрами 6Li при енергії 51 МеВ [Електронний ресурс] / А. Т. Рудчик, А. А. Рудчик, О. О. Чепурнов, К. Русек, К. В. Кемпер, Є. І. Кощий, С. Ю. Межевич, Вал. М. Пірнак, О. А. Понкратенко, А. Столяж, Р. Сюдак, А. П. Ільїн, Б. В. Міщенко, Ю. М. Степаненко, В. В. Улещенко, Ю. О. Ширма // Ядерна фізика та енергетика. - 2020. - Т. 21, № 1. - С. 29-37. - Режим доступу: http://nbuv.gov.ua/UJRN/yadf_2020_21_1_6
Одержано нові експериментальні дані диференціальних перерізів пружного та непружного розсіяння ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}> за енергії <$E E sub roman лаб. ( sup 10 roman B)~=~51> МеВ (21 МеВ в с.ц.м.) для переходів в основні та збуджені стани ядер. Ці та відомі з літературних джерел дані пружного розсіяння ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}> за енергій <$E E sub roman лаб. ( sup 7 roman Li)~=~24> МеВ (14,12 МеВ в с.ц.м.) і 39 МеВ (22,94 МеВ в с.ц.м.) проаналізовано за оптичною моделлю та за допомогою методу зв'язаних каналів реакцій. У схему зв'язку включались пружне та непружне розсіяння ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}>, процеси переорієнтації ядер в основних і збуджених станах, а також найбільш важливі реакції передач. Одержано значення параметрів потенціалу взаємодії ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}> в основних і збуджених станах, їх енергетичну залежність, а також параметри деформації ядер <$E ~sup 7 roman Li> і <$E ~sup 10 roman B>. Установлено механізми розсіяння ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}>. Виявлено відмінності в розсіянні ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}> і <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 11 B}> (ізотопічний ефект розсіяння).Одержано нові експериментальні дані диференціальних перерізів пружного та непружного розсіяння ядер <$E roman {nothing sup 12 C~+~nothing sup 18 O}> за енергії Eлаб.(<^>18O) = 105 МеВ (Eс.ц.м. = 42 МеВ). Ці та відомі з літератури дані за енергій Eс.ц.м. = 12,9 - 56 МеВ досліджено за оптичною моделлю та з використанням методу зв'язаних каналів реакцій. Одержано набори параметрів (<$E roman {nothing sup 12 C~+~nothing sup 18 O}>)-потенціалу типу Вудса - Саксона та досліджено їх енергетичну залежність. Виявлено ізотопічні відмінності у значеннях параметрів (<$E roman {nothing sup 12 C~+~nothing sup 16 O}>)- та (<$E roman {nothing sup 12 C~+~nothing sup 18 O}>)-потенціалів і форми поверхонь цих потенціалів. Досліджено механізми пружного та непружного розсіяння ядер <$E roman {nothing sup 12 C~+~nothing sup 18 O}> і роль реакцій передач у цьому розсіянні.Одержано нові експериментальні дані диференціальних перерізів пружного та непружного розсіяння ядер <^>14C + <^>18O за енергії Eлаб.(<^>18O) = 105 МеВ. Експериментальне дослідження цього розсіяння виконано вперше. Експериментальні дані проаналізовано за допомогою оптичної моделі та методу зв'язаних каналів реакцій із врахуванням внесків найпростіших реакцій передач. Визначено параметри <^>14C + <^>18O-потенціалу та параметри деформації ядра <^>14C. Досліджено ізотопічні відмінності потенціалів взаємодії ядер <^>12, 13, 14C + <^>18O і <^>14C + <^>16O.Одержано нові експериментальні дані диференціальних перерізів пружного та непружного розсіяння іонів <^>14N ядрами <^>7Li за енергії Eлаб.(<^>14N) = 80 МеВ в експерименті з одночасним вимірюванням диференціальних перерізів реакцій <^>7Li(<^>14N, X) з виходом ядер <^>13,15,16N + <^>8,6,5Li, <^>11,12,13,14C + <^>10,9,8,7Be, <^>10,11,12B + <^>11,10,9B тощо. Експериментальні дані проаналізовано за оптичною моделлю та за допомогою методу зв'язаних каналів реакцій. Пружне та непружне розсіяння, процеси реорієнтації спінів ядер <^>7Li і <^>14N в основних і збуджених станах, а також найбільш важливі реакції передач включались у схему зв'язку каналів. Визначено параметри оптичного потенціалу взаємодії ядер <^>7Li + <^>14N в основних і збуджених станах, а також параметри деформації цих ядер. Оцінено внески реакцій одно- та двоступінчастих передач у диференціальні перерізи пружного та непружного розсіяння ядер <^>7Li + <^>14N.Одержано нові експериментальні дані диференціальних перерізів пружного та непружного розсіяння ядер <^>11B + <^>15N за енергії Eлаб.(<^>15N) = 84 МеВ. Експериментальні дані проаналізовано за оптичною моделлю та за допомогою методу зв'язаних каналів реакцій. Пружне та непружне розсіяння, процеси реорієнтації спінів ядер <^>11B і <^>15N в основних і збуджених станах, а також найбільш важливі реакції передач включались у схему зв'язку каналів. Визначено параметри оптичного потенціалу взаємодії ядер <^>11B + <^>15N в основних і збуджених станах, а також параметри деформації цих ядер. Оцінено внески реакцій одно- та двоступінчастих передач у диференціальні перерізи пружного та непружного розсіяння ядер <^>11B + <^>15N.Виміряно диференціальні перерізи пружного та непружного розсіяння іонів <^>15N ядрами <^>6Li за енергії Eлаб(<^>15N) = 81 МеВ. Експериментальні дані проаналізовано за методом зв'язаних каналів реакцій (МЗКР). Пружне та непружне розсіяння, процес переорієнтації спіну ядра <^>6Li та реакції передач нуклонів і кластерів включались у схему зв'язку каналів. У МЗКР-розрахунках використано потенціал Вудса - Саксона (WS) і фолдінг-потенціал DF взаємодії ядер <^>15N + <^>6Li. Визначено параметри потенціалу WS, деформації ядер <^>6Li і <^>15N та отримано відомості про роль інших процесів у пружному та непружному розсіянні ядер <^>15N + <^>6Li. У МЗКР-розрахунках реакцій передач використано спектроскопічні амплітуди нуклонів і кластерів, обчислені за трансляційно-інваріантною моделлю оболонок. Установлено, що в пружному розсіянні ядер <^>15N + <^>6Li основну роль відіграють потенціальне розсіяння та процес переорієнтації спіну ядра <^>6Li. Внески реакцій передач нуклонів і кластерів у це розсіяння є незначними. У ході порівняння результатів досліджень пружних розсіянь ядер <^>15N + <^>6Li і <^>15N + <^>7Li за енергії Eлаб(<^>15N) = 81 МеВ виявлено помітні розбіжності як експериментальних даних, так і потенціалів взаємодії цих пар ядер (ізотопічні ефекти).Виміряно диференціальні перерізи пружного та непружного розсіяння іонів <^>15N ядрами <^>6Li за енергії Eлаб(<^>15N) = 81 МеВ. Експериментальні дані проаналізовано за методом зв'язаних каналів реакцій (МЗКР). Пружне та непружне розсіяння, процес переорієнтації спіну ядра <^>6Li та реакції передач нуклонів і кластерів включались у схему зв'язку каналів. У МЗКР-розрахунках використано потенціал Вудса - Саксона (WS) і фолдінг-потенціал DF взаємодії ядер <^>15N + <^>6Li. Визначено параметри потенціалу WS, деформації ядер <^>6Li і <^>15N та отримано відомості про роль інших процесів у пружному та непружному розсіянні ядер <^>15N + <^>6Li. У МЗКР-розрахунках реакцій передач використано спектроскопічні амплітуди нуклонів і кластерів, обчислені за трансляційно-інваріантною моделлю оболонок. Установлено, що в пружному розсіянні ядер <^>15N + <^>6Li основну роль відіграють потенціальне розсіяння та процес переорієнтації спіну ядра <^>6Li. Внески реакцій передач нуклонів і кластерів у це розсіяння є незначними. У ході порівняння результатів досліджень пружних розсіянь ядер <^>15N + <^>6Li і <^>15N + <^>7Li за енергії Eлаб(<^>15N) = 81 МеВ виявлено помітні розбіжності як експериментальних даних, так і потенціалів взаємодії цих пар ядер (ізотопічні ефекти).Отримано нові експериментальні дані кутових розподілів перерізів пружного (ПР) і непружного розсіяння (НПР) іонів <^>15N ядрами <^>10В за енергії Eлаб(<^>15N) = 81 МеВ. Експериментальні дані проаналізовано за методом зв'язаних каналів реакцій. У розрахунках використано оптичні потенціали Вудса - Саксона взаємодії ядер. Визначено параметри потенціалу взаємодії ядер <^>15N + <^>10B і поміряно кутові розподіли перерізів ПР цих ядер. Отримані експериментальні дані ПР ядер <^>15N + <^>10B порівняно з даними розсіяння ядер <^>15N + <^>11B і <^>14N + <^>10B. Виявлено ізотопічні ефекти в розсіянні цих трьох пар ядер, обумовлені відмінністю оптичних потенціалів взаємодії цих ядер та їхньою структурою. Отримано нові експериментальні дані НПР ядер <^>15N + <^>10B для збуджень 0,718 - 3,587 МеВ ядра <^>10B і 5,270 - 6,324 МеВ ядра <^>15N. Ці дані проаналізовано за МЗКР у межах моделі колективних збуджень ядер <^>15N і <^>10B. Отримано відомості про деформацію цих ядер.
| | 8. |
Улещенко В. В.
Енергетична залежність пружного розсіяння дейтронів з енергіями Ed=1÷28 МеВ на ізотопах берилію [Електронний ресурс] / В. В. Улещенко, К. Кемпер, Є. І. Кощий, С. М. Лук’янов, О. А. Понкратенко, А. А. Рудчик, А. Т. Рудчик, К. Русек, Ю. М. Степаненко, Ю. О. Ширма // Ядерна фізика та енергетика. - 2020. - Т. 21, № 2. - С. 137-146. - Режим доступу: http://nbuv.gov.ua/UJRN/yadf_2020_21_2_5
Виконано систематичний аналіз пружного розсіяння дейтронів на ізотопах берилію <^>7,9,10,11Be в діапазоні енергій <$E E sub d~=~1~symbol Ш~28> МеВ. Побудовано енергетично залежний потенціал для системи d + <^>9Be, що забезпечує якісний опис експериментальних даних з урахуванням характеристик зміни дифракційної картини розсіяння з ростом енергії. За допомогою порівняльного аналізу характеристик диференціальних перерізів розсіяння дейтронів на різних ізотопах продемонстровано загальну регулярну поведінку пружного розсіяння в таких системах із плавною зміною картини розсіяння у разі зміни енергії зіткнення чи маси мішені. Виявлено відхилення від такої регулярної поведінки в експериментальних результатах розсіяння в системі d + <^>11Be за Ed = 5,6 МеВ.
| | 9. |
Межевич С. Ю.
Механізми реакції 14C(11B, 10В)15С за енергії 45 МеВ для основних і збуджених станів ядер 10В i 5С [Електронний ресурс] / С. Ю. Межевич, А. Т. Рудчик, К. Русек, К. В. Кемпер, А. А. Рудчик, О. А. Понкратенко, С. Б. Сакута // Ядерна фізика та енергетика. - 2020. - Т. 21, № 3. - С. 231-238. - Режим доступу: http://nbuv.gov.ua/UJRN/yadf_2020_21_3_4
| | 10. |
Рудчик А. Т.
Механізми реакції 12С(15N, 14N)13C при енергії 81 МеВ [Електронний ресурс] / А. Т. Рудчик, А. А. Рудчик, О. Е. Куцик, К. Русек, К. В. Кемпер, Е. П’ясецкі, А. Столяж, А. Тщіньска, Вал. М. Пірнак, О. А. Понкратенко // Ядерна фізика та енергетика. - 2020. - Т. 21, № 4. - С. 295-301. - Режим доступу: http://nbuv.gov.ua/UJRN/yadf_2020_21_4_3
| | 11. |
Рудчик А. Т.
Пружне та непружне розсіяння іонів 15N ядрами 13С при енергії 84 МеВ [Електронний ресурс] / А. Т. Рудчик, А. А. Рудчик, О. Е. Куцик, К. Русек, К. В. Кемпер, Е. П’ясецкі, А. Столяж, А. Тщіньска, Вал. М. Пірнак, О. А. Понкратенко, І. Строєк, Є. І. Кощий, Р. Сюдак, С. Б. Сакута, С. А. Вознюк, А. П. Ільїн, Ю. М. Степаненко, В. В. Улещенко, Ю. О. Ширма // Ядерна фізика та енергетика. - 2021. - Т. 22, № 1. - С. 10-18. - Режим доступу: http://nbuv.gov.ua/UJRN/yadf_2021_22_1_4
Одержано нові експериментальні дані диференціальних перерізів пружного та непружного розсіяння ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}> за енергії <$E E sub roman лаб. ( sup 10 roman B)~=~51> МеВ (21 МеВ в с.ц.м.) для переходів в основні та збуджені стани ядер. Ці та відомі з літературних джерел дані пружного розсіяння ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}> за енергій <$E E sub roman лаб. ( sup 7 roman Li)~=~24> МеВ (14,12 МеВ в с.ц.м.) і 39 МеВ (22,94 МеВ в с.ц.м.) проаналізовано за оптичною моделлю та за допомогою методу зв'язаних каналів реакцій. У схему зв'язку включались пружне та непружне розсіяння ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}>, процеси переорієнтації ядер в основних і збуджених станах, а також найбільш важливі реакції передач. Одержано значення параметрів потенціалу взаємодії ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}> в основних і збуджених станах, їх енергетичну залежність, а також параметри деформації ядер <$E ~sup 7 roman Li> і <$E ~sup 10 roman B>. Установлено механізми розсіяння ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}>. Виявлено відмінності в розсіянні ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}> і <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 11 B}> (ізотопічний ефект розсіяння).Одержано нові експериментальні дані диференціальних перерізів пружного та непружного розсіяння ядер <$E roman {nothing sup 12 C~+~nothing sup 18 O}> за енергії Eлаб.(<^>18O) = 105 МеВ (Eс.ц.м. = 42 МеВ). Ці та відомі з літератури дані за енергій Eс.ц.м. = 12,9 - 56 МеВ досліджено за оптичною моделлю та з використанням методу зв'язаних каналів реакцій. Одержано набори параметрів (<$E roman {nothing sup 12 C~+~nothing sup 18 O}>)-потенціалу типу Вудса - Саксона та досліджено їх енергетичну залежність. Виявлено ізотопічні відмінності у значеннях параметрів (<$E roman {nothing sup 12 C~+~nothing sup 16 O}>)- та (<$E roman {nothing sup 12 C~+~nothing sup 18 O}>)-потенціалів і форми поверхонь цих потенціалів. Досліджено механізми пружного та непружного розсіяння ядер <$E roman {nothing sup 12 C~+~nothing sup 18 O}> і роль реакцій передач у цьому розсіянні.Одержано нові експериментальні дані диференціальних перерізів пружного та непружного розсіяння ядер <^>14C + <^>18O за енергії Eлаб.(<^>18O) = 105 МеВ. Експериментальне дослідження цього розсіяння виконано вперше. Експериментальні дані проаналізовано за допомогою оптичної моделі та методу зв'язаних каналів реакцій із врахуванням внесків найпростіших реакцій передач. Визначено параметри <^>14C + <^>18O-потенціалу та параметри деформації ядра <^>14C. Досліджено ізотопічні відмінності потенціалів взаємодії ядер <^>12, 13, 14C + <^>18O і <^>14C + <^>16O.Одержано нові експериментальні дані диференціальних перерізів пружного та непружного розсіяння іонів <^>14N ядрами <^>7Li за енергії Eлаб.(<^>14N) = 80 МеВ в експерименті з одночасним вимірюванням диференціальних перерізів реакцій <^>7Li(<^>14N, X) з виходом ядер <^>13,15,16N + <^>8,6,5Li, <^>11,12,13,14C + <^>10,9,8,7Be, <^>10,11,12B + <^>11,10,9B тощо. Експериментальні дані проаналізовано за оптичною моделлю та за допомогою методу зв'язаних каналів реакцій. Пружне та непружне розсіяння, процеси реорієнтації спінів ядер <^>7Li і <^>14N в основних і збуджених станах, а також найбільш важливі реакції передач включались у схему зв'язку каналів. Визначено параметри оптичного потенціалу взаємодії ядер <^>7Li + <^>14N в основних і збуджених станах, а також параметри деформації цих ядер. Оцінено внески реакцій одно- та двоступінчастих передач у диференціальні перерізи пружного та непружного розсіяння ядер <^>7Li + <^>14N.Одержано нові експериментальні дані диференціальних перерізів пружного та непружного розсіяння ядер <^>11B + <^>15N за енергії Eлаб.(<^>15N) = 84 МеВ. Експериментальні дані проаналізовано за оптичною моделлю та за допомогою методу зв'язаних каналів реакцій. Пружне та непружне розсіяння, процеси реорієнтації спінів ядер <^>11B і <^>15N в основних і збуджених станах, а також найбільш важливі реакції передач включались у схему зв'язку каналів. Визначено параметри оптичного потенціалу взаємодії ядер <^>11B + <^>15N в основних і збуджених станах, а також параметри деформації цих ядер. Оцінено внески реакцій одно- та двоступінчастих передач у диференціальні перерізи пружного та непружного розсіяння ядер <^>11B + <^>15N.Виміряно диференціальні перерізи пружного та непружного розсіяння іонів <^>15N ядрами <^>6Li за енергії Eлаб(<^>15N) = 81 МеВ. Експериментальні дані проаналізовано за методом зв'язаних каналів реакцій (МЗКР). Пружне та непружне розсіяння, процес переорієнтації спіну ядра <^>6Li та реакції передач нуклонів і кластерів включались у схему зв'язку каналів. У МЗКР-розрахунках використано потенціал Вудса - Саксона (WS) і фолдінг-потенціал DF взаємодії ядер <^>15N + <^>6Li. Визначено параметри потенціалу WS, деформації ядер <^>6Li і <^>15N та отримано відомості про роль інших процесів у пружному та непружному розсіянні ядер <^>15N + <^>6Li. У МЗКР-розрахунках реакцій передач використано спектроскопічні амплітуди нуклонів і кластерів, обчислені за трансляційно-інваріантною моделлю оболонок. Установлено, що в пружному розсіянні ядер <^>15N + <^>6Li основну роль відіграють потенціальне розсіяння та процес переорієнтації спіну ядра <^>6Li. Внески реакцій передач нуклонів і кластерів у це розсіяння є незначними. У ході порівняння результатів досліджень пружних розсіянь ядер <^>15N + <^>6Li і <^>15N + <^>7Li за енергії Eлаб(<^>15N) = 81 МеВ виявлено помітні розбіжності як експериментальних даних, так і потенціалів взаємодії цих пар ядер (ізотопічні ефекти).Виміряно диференціальні перерізи пружного та непружного розсіяння іонів <^>15N ядрами <^>6Li за енергії Eлаб(<^>15N) = 81 МеВ. Експериментальні дані проаналізовано за методом зв'язаних каналів реакцій (МЗКР). Пружне та непружне розсіяння, процес переорієнтації спіну ядра <^>6Li та реакції передач нуклонів і кластерів включались у схему зв'язку каналів. У МЗКР-розрахунках використано потенціал Вудса - Саксона (WS) і фолдінг-потенціал DF взаємодії ядер <^>15N + <^>6Li. Визначено параметри потенціалу WS, деформації ядер <^>6Li і <^>15N та отримано відомості про роль інших процесів у пружному та непружному розсіянні ядер <^>15N + <^>6Li. У МЗКР-розрахунках реакцій передач використано спектроскопічні амплітуди нуклонів і кластерів, обчислені за трансляційно-інваріантною моделлю оболонок. Установлено, що в пружному розсіянні ядер <^>15N + <^>6Li основну роль відіграють потенціальне розсіяння та процес переорієнтації спіну ядра <^>6Li. Внески реакцій передач нуклонів і кластерів у це розсіяння є незначними. У ході порівняння результатів досліджень пружних розсіянь ядер <^>15N + <^>6Li і <^>15N + <^>7Li за енергії Eлаб(<^>15N) = 81 МеВ виявлено помітні розбіжності як експериментальних даних, так і потенціалів взаємодії цих пар ядер (ізотопічні ефекти).Отримано нові експериментальні дані кутових розподілів перерізів пружного (ПР) і непружного розсіяння (НПР) іонів <^>15N ядрами <^>10В за енергії Eлаб(<^>15N) = 81 МеВ. Експериментальні дані проаналізовано за методом зв'язаних каналів реакцій. У розрахунках використано оптичні потенціали Вудса - Саксона взаємодії ядер. Визначено параметри потенціалу взаємодії ядер <^>15N + <^>10B і поміряно кутові розподіли перерізів ПР цих ядер. Отримані експериментальні дані ПР ядер <^>15N + <^>10B порівняно з даними розсіяння ядер <^>15N + <^>11B і <^>14N + <^>10B. Виявлено ізотопічні ефекти в розсіянні цих трьох пар ядер, обумовлені відмінністю оптичних потенціалів взаємодії цих ядер та їхньою структурою. Отримано нові експериментальні дані НПР ядер <^>15N + <^>10B для збуджень 0,718 - 3,587 МеВ ядра <^>10B і 5,270 - 6,324 МеВ ядра <^>15N. Ці дані проаналізовано за МЗКР у межах моделі колективних збуджень ядер <^>15N і <^>10B. Отримано відомості про деформацію цих ядер.
| | 12. |
Рудчик А. Т.
Механізми реакції 6Li(10B, 9Be)7Be при енергії 51 МеВ. Структура та взаємодія ядер 9Be + 7Be [Електронний ресурс] / А. Т. Рудчик, А. А. Рудчик, О. О. Чепурнов, К. Русек, К. В. Кемпер, Є. І. Кощий, С. Ю. Межевич, Вал. М. Пірнак, О. А. Понкратенко, А. Столяж // Ядерна фізика та енергетика. - 2021. - Т. 22, № 3. - С. 230-236. - Режим доступу: http://nbuv.gov.ua/UJRN/yadf_2021_22_3_4
| | 13. |
Рудчик А. Т.
Пружне та непружне розсіяння іонів 15N ядрами 10В при енергії 81 МеВ. Ізотопічні ефекти в розсіянні ядер 15N + 10В, 15N + 11В, 14N + 10В [Електронний ресурс] / А. Т. Рудчик, А. А. Рудчик, В. В. Хейло, К. Русек, К. В. Кемпер, Е. П’ясецкі, А. Столяж, А. Тщіньска, Вал. М. Пірнак, О. А. Понкратенко, Є. І. Кощий, О. Е. Куцик, С. Ю. Межевич, А. П. Ільїн, Ю. М. Степаненко, В. В. Улещенко, Ю. О. Ширма // Ядерна фізика та енергетика. - 2022. - Т. 23, № 3. - С. 153-158. - Режим доступу: http://nbuv.gov.ua/UJRN/yadf_2022_23_3_3
Одержано нові експериментальні дані диференціальних перерізів пружного та непружного розсіяння ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}> за енергії <$E E sub roman лаб. ( sup 10 roman B)~=~51> МеВ (21 МеВ в с.ц.м.) для переходів в основні та збуджені стани ядер. Ці та відомі з літературних джерел дані пружного розсіяння ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}> за енергій <$E E sub roman лаб. ( sup 7 roman Li)~=~24> МеВ (14,12 МеВ в с.ц.м.) і 39 МеВ (22,94 МеВ в с.ц.м.) проаналізовано за оптичною моделлю та за допомогою методу зв'язаних каналів реакцій. У схему зв'язку включались пружне та непружне розсіяння ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}>, процеси переорієнтації ядер в основних і збуджених станах, а також найбільш важливі реакції передач. Одержано значення параметрів потенціалу взаємодії ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}> в основних і збуджених станах, їх енергетичну залежність, а також параметри деформації ядер <$E ~sup 7 roman Li> і <$E ~sup 10 roman B>. Установлено механізми розсіяння ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}>. Виявлено відмінності в розсіянні ядер <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 10 B}> і <$E roman {~sup 7 Li~+~sup 11 B}> (ізотопічний ефект розсіяння).Одержано нові експериментальні дані диференціальних перерізів пружного та непружного розсіяння ядер <$E roman {nothing sup 12 C~+~nothing sup 18 O}> за енергії Eлаб.(<^>18O) = 105 МеВ (Eс.ц.м. = 42 МеВ). Ці та відомі з літератури дані за енергій Eс.ц.м. = 12,9 - 56 МеВ досліджено за оптичною моделлю та з використанням методу зв'язаних каналів реакцій. Одержано набори параметрів (<$E roman {nothing sup 12 C~+~nothing sup 18 O}>)-потенціалу типу Вудса - Саксона та досліджено їх енергетичну залежність. Виявлено ізотопічні відмінності у значеннях параметрів (<$E roman {nothing sup 12 C~+~nothing sup 16 O}>)- та (<$E roman {nothing sup 12 C~+~nothing sup 18 O}>)-потенціалів і форми поверхонь цих потенціалів. Досліджено механізми пружного та непружного розсіяння ядер <$E roman {nothing sup 12 C~+~nothing sup 18 O}> і роль реакцій передач у цьому розсіянні.Одержано нові експериментальні дані диференціальних перерізів пружного та непружного розсіяння ядер <^>14C + <^>18O за енергії Eлаб.(<^>18O) = 105 МеВ. Експериментальне дослідження цього розсіяння виконано вперше. Експериментальні дані проаналізовано за допомогою оптичної моделі та методу зв'язаних каналів реакцій із врахуванням внесків найпростіших реакцій передач. Визначено параметри <^>14C + <^>18O-потенціалу та параметри деформації ядра <^>14C. Досліджено ізотопічні відмінності потенціалів взаємодії ядер <^>12, 13, 14C + <^>18O і <^>14C + <^>16O.Одержано нові експериментальні дані диференціальних перерізів пружного та непружного розсіяння іонів <^>14N ядрами <^>7Li за енергії Eлаб.(<^>14N) = 80 МеВ в експерименті з одночасним вимірюванням диференціальних перерізів реакцій <^>7Li(<^>14N, X) з виходом ядер <^>13,15,16N + <^>8,6,5Li, <^>11,12,13,14C + <^>10,9,8,7Be, <^>10,11,12B + <^>11,10,9B тощо. Експериментальні дані проаналізовано за оптичною моделлю та за допомогою методу зв'язаних каналів реакцій. Пружне та непружне розсіяння, процеси реорієнтації спінів ядер <^>7Li і <^>14N в основних і збуджених станах, а також найбільш важливі реакції передач включались у схему зв'язку каналів. Визначено параметри оптичного потенціалу взаємодії ядер <^>7Li + <^>14N в основних і збуджених станах, а також параметри деформації цих ядер. Оцінено внески реакцій одно- та двоступінчастих передач у диференціальні перерізи пружного та непружного розсіяння ядер <^>7Li + <^>14N.Одержано нові експериментальні дані диференціальних перерізів пружного та непружного розсіяння ядер <^>11B + <^>15N за енергії Eлаб.(<^>15N) = 84 МеВ. Експериментальні дані проаналізовано за оптичною моделлю та за допомогою методу зв'язаних каналів реакцій. Пружне та непружне розсіяння, процеси реорієнтації спінів ядер <^>11B і <^>15N в основних і збуджених станах, а також найбільш важливі реакції передач включались у схему зв'язку каналів. Визначено параметри оптичного потенціалу взаємодії ядер <^>11B + <^>15N в основних і збуджених станах, а також параметри деформації цих ядер. Оцінено внески реакцій одно- та двоступінчастих передач у диференціальні перерізи пружного та непружного розсіяння ядер <^>11B + <^>15N.Виміряно диференціальні перерізи пружного та непружного розсіяння іонів <^>15N ядрами <^>6Li за енергії Eлаб(<^>15N) = 81 МеВ. Експериментальні дані проаналізовано за методом зв'язаних каналів реакцій (МЗКР). Пружне та непружне розсіяння, процес переорієнтації спіну ядра <^>6Li та реакції передач нуклонів і кластерів включались у схему зв'язку каналів. У МЗКР-розрахунках використано потенціал Вудса - Саксона (WS) і фолдінг-потенціал DF взаємодії ядер <^>15N + <^>6Li. Визначено параметри потенціалу WS, деформації ядер <^>6Li і <^>15N та отримано відомості про роль інших процесів у пружному та непружному розсіянні ядер <^>15N + <^>6Li. У МЗКР-розрахунках реакцій передач використано спектроскопічні амплітуди нуклонів і кластерів, обчислені за трансляційно-інваріантною моделлю оболонок. Установлено, що в пружному розсіянні ядер <^>15N + <^>6Li основну роль відіграють потенціальне розсіяння та процес переорієнтації спіну ядра <^>6Li. Внески реакцій передач нуклонів і кластерів у це розсіяння є незначними. У ході порівняння результатів досліджень пружних розсіянь ядер <^>15N + <^>6Li і <^>15N + <^>7Li за енергії Eлаб(<^>15N) = 81 МеВ виявлено помітні розбіжності як експериментальних даних, так і потенціалів взаємодії цих пар ядер (ізотопічні ефекти).Виміряно диференціальні перерізи пружного та непружного розсіяння іонів <^>15N ядрами <^>6Li за енергії Eлаб(<^>15N) = 81 МеВ. Експериментальні дані проаналізовано за методом зв'язаних каналів реакцій (МЗКР). Пружне та непружне розсіяння, процес переорієнтації спіну ядра <^>6Li та реакції передач нуклонів і кластерів включались у схему зв'язку каналів. У МЗКР-розрахунках використано потенціал Вудса - Саксона (WS) і фолдінг-потенціал DF взаємодії ядер <^>15N + <^>6Li. Визначено параметри потенціалу WS, деформації ядер <^>6Li і <^>15N та отримано відомості про роль інших процесів у пружному та непружному розсіянні ядер <^>15N + <^>6Li. У МЗКР-розрахунках реакцій передач використано спектроскопічні амплітуди нуклонів і кластерів, обчислені за трансляційно-інваріантною моделлю оболонок. Установлено, що в пружному розсіянні ядер <^>15N + <^>6Li основну роль відіграють потенціальне розсіяння та процес переорієнтації спіну ядра <^>6Li. Внески реакцій передач нуклонів і кластерів у це розсіяння є незначними. У ході порівняння результатів досліджень пружних розсіянь ядер <^>15N + <^>6Li і <^>15N + <^>7Li за енергії Eлаб(<^>15N) = 81 МеВ виявлено помітні розбіжності як експериментальних даних, так і потенціалів взаємодії цих пар ядер (ізотопічні ефекти).Отримано нові експериментальні дані кутових розподілів перерізів пружного (ПР) і непружного розсіяння (НПР) іонів <^>15N ядрами <^>10В за енергії Eлаб(<^>15N) = 81 МеВ. Експериментальні дані проаналізовано за методом зв'язаних каналів реакцій. У розрахунках використано оптичні потенціали Вудса - Саксона взаємодії ядер. Визначено параметри потенціалу взаємодії ядер <^>15N + <^>10B і поміряно кутові розподіли перерізів ПР цих ядер. Отримані експериментальні дані ПР ядер <^>15N + <^>10B порівняно з даними розсіяння ядер <^>15N + <^>11B і <^>14N + <^>10B. Виявлено ізотопічні ефекти в розсіянні цих трьох пар ядер, обумовлені відмінністю оптичних потенціалів взаємодії цих ядер та їхньою структурою. Отримано нові експериментальні дані НПР ядер <^>15N + <^>10B для збуджень 0,718 - 3,587 МеВ ядра <^>10B і 5,270 - 6,324 МеВ ядра <^>15N. Ці дані проаналізовано за МЗКР у межах моделі колективних збуджень ядер <^>15N і <^>10B. Отримано відомості про деформацію цих ядер.
| | 14. |
Межевич С. Ю.
Потенціали взаємодії ізотопів 10,11,12,13В з ядром 12С [Електронний ресурс] / С. Ю. Межевич, А. Т. Рудчик, О. А. Понкратенко, К. Русек, К. В. Кемпер, В. М. Кир’янчук, А. А. Рудчик, Ю. М. Степаненко, В. В. Улещенко // Ядерна фізика та енергетика. - 2022. - Т. 23, № 3. - С. 164-171. - Режим доступу: http://nbuv.gov.ua/UJRN/yadf_2022_23_3_5
| | 15. |
Рудчик А. Т.
Реакція 10В(15N, 14С)11С при енергії 81 МеВ, спектроскопічні фактори реакції та взаємодія ядер 14С + 11С [Електронний ресурс] / А. Т. Рудчик, А. А. Рудчик, В. В. Хейло, К. Русек, К. В. Кемпер, Е. П’ясецкі, А. Столяж, А. Тщіньска, Вал. М. Пірнак, О. А. Понкратенко, Є. І. Кощий, О. Е. Куцик, А. П. Ільїн, С. Ю. Межевич, Ю. М. Степаненко, В. В. Улещенко, Ю. О. Ширма // Ядерна фізика та енергетика. - 2023. - Т. 24, № 1. - С. 22-26. - Режим доступу: http://nbuv.gov.ua/UJRN/yadf_2023_24_1_5
|
|
|
Простий
Розширений
Попередній перегляд: 
Реферативна БД
Пам`ятка користувача