 Книжкові видання та компакт-диски Журнали та продовжувані видання Автореферати дисертацій Реферативна база даних Наукова періодика України Тематичний навігатор Авторитетний файл імен осіб
 |
Для швидкої роботи та реалізації всіх функціональних можливостей пошукової системи використовуйте браузер
"Mozilla Firefox" |
|
|
Повнотекстовий пошук
Пошуковий запит: (<.>AT=Syrotyuk The quasiparticle electronic structure$<.>) |
Загальна кількість знайдених документів : 1
|
| 1. |
Syrotyuk S. V.
The Quasiparticle Electronic Structure of Trigonal CaSnO3 and ZnSnO3 Crystals [Електронний ресурс] / S. V. Syrotyuk, I. Ye. Lopatynskyi, V. M. Shved // Journal of nano- and electronic physics. - 2019. - Vol. 11, no. 6. - С. 06029-1-06029-5. - Режим доступу: http://nbuv.gov.ua/UJRN/jnef_2019_11_6_31
Електронну структуру тригональних кристалів CaSnO3 та ZnSnO3 одержано з урахуванням квазічастинкових поправок до власних енергій електронів, знайдених за допомогою функції Гріна. На першому етапі оптимізацію атомних координат було реалізовано мінімізацією функціонала повної енергії та складових тензора напружень. Одержані значення структурних параметрів усіх кристалів виявили добре зіставлення з результатами, знайденими іншими авторами. Здійснено розрахунок власних значень енергії та хвильових функцій у підході GGA. Ці результати було використано для розрахунку функції Гріна. Схему GGA-GW знаходження функції Гріна на основі одержаних одночастинкових станів підходу GGA було застосовано для усіх кристалів. Встановлено, що одержані у підходах GGA та GW фундаментальні міжзонні щілини Eg є непрямими в ільменітах CaSnO3 (<$EGAMMA - GAMMA>F) та ZnSnO3 (<$EGAMMA - GAMMA>L). Всі міжзонні щілини, знайдені у підході GGA, є суттєво меншими відповідних значень, одержаних у наближенні GW. Зокрема, у ільменіті CaSnO3 непряма щілина <$EE sub g sup GGA ~=~2,92> еВ, а <$EE sub g sup GW ~=~4,54> еВ. У ільменіті ZnSnO3 непряма щілина <$EE sub g sup GGA ~=~1,47> еВ, a <$EE sub g sup GW ~=~3,69> еВ. У кристалі ZnSnO3 зі структурою типу LiNbO3 обчислено пряму щілину (<$EGAMMA - GAMMA>) <$EE sub g sup GGA ~=~1,20> еВ, a <$EE sub g sup GW ~=~3,57> еВ. Значення міжзонних щілин, одержаних у квазічастинковому наближенні GW, добре зіставляються з експериментом. Систематичне дослідження залежності ширини забороненої зони від початкового наближення до GW було виконано у тригональному кристалі CaSnO3. Розрахунки GW на основі HSE06 показали, що величина точного обміну Хартрі - Фока (параметр змішування) 0,28 призводить до відтворення експериментальної щілини ільменіту CaSnO3. Квазічастинкові зонні енергії в ільменітах CaSnO3 та ZnSnO3 знайдено авторами вперше.Електронну структуру тригональних кристалів CaSnO3 та ZnSnO3 одержано з урахуванням квазічастинкових поправок до власних енергій електронів, знайдених за допомогою функції Гріна. На першому етапі оптимізацію атомних координат було реалізовано мінімізацією функціонала повної енергії та складових тензора напружень. Одержані значення структурних параметрів усіх кристалів виявили добре зіставлення з результатами, знайденими іншими авторами. Здійснено розрахунок власних значень енергії та хвильових функцій у підході GGA. Ці результати було використано для розрахунку функції Гріна. Схему GGA-GW знаходження функції Гріна на основі одержаних одночастинкових станів підходу GGA було застосовано для усіх кристалів. Встановлено, що одержані у підходах GGA та GW фундаментальні міжзонні щілини Eg є непрямими в ільменітах CaSnO3 (<$EGAMMA - GAMMA>F) та ZnSnO3 (<$EGAMMA - GAMMA>L). Всі міжзонні щілини, знайдені у підході GGA, є суттєво меншими відповідних значень, одержаних у наближенні GW. Зокрема, у ільменіті CaSnO3 непряма щілина <$EE sub g sup GGA ~=~2,92> еВ, а <$EE sub g sup GW ~=~4,54> еВ. У ільменіті ZnSnO3 непряма щілина <$EE sub g sup GGA ~=~1,47> еВ, a <$EE sub g sup GW ~=~3,69> еВ. У кристалі ZnSnO3 зі структурою типу LiNbO3 обчислено пряму щілину (<$EGAMMA - GAMMA>) <$EE sub g sup GGA ~=~1,20> еВ, a <$EE sub g sup GW ~=~3,57> еВ. Значення міжзонних щілин, одержаних у квазічастинковому наближенні GW, добре зіставляються з експериментом. Систематичне дослідження залежності ширини забороненої зони від початкового наближення до GW було виконано у тригональному кристалі CaSnO3. Розрахунки GW на основі HSE06 показали, що величина точного обміну Хартрі - Фока (параметр змішування) 0,28 призводить до відтворення експериментальної щілини ільменіту CaSnO3. Квазічастинкові зонні енергії в ільменітах CaSnO3 та ZnSnO3 знайдено авторами вперше.
|
|
|
Простий
Розширений
Попередній перегляд: 
Реферативна БД
Пам`ятка користувача