Дан короткий огляд сучасного стану теорії дробового квантового ефекту Холла (ДКЕХ) і висловлено припущення, що експериментально спостережувані особливості холлівського опору R_H у двовимірній (2D) електронній системі, що знаходиться у сильному квантуючому магнітному полі, при дробових значеннях фактору заповнення найнижчого рівня Ландау nu = q/(2n + 1) з q = 2, які не описуються антисиметричною відносно парних перестановок частинок хвильовою функцією Лафліна, можуть бути наслідком куперівського спарювання 2D електронів. Припускається, що необхідне для куперівського спарювання міжелектронне притягання може бути обумовлено взаємодією 2D електронів з поверхневими акустичними хвилями (2D фононами) та поверхневими 2D плазмонами, що локалізовані поблизу меж поділу кристалів (гетеропереходів) в області інверсійних шарів в структурах метал - діелектрик - напівпровідник та гетероструктурах. Співіснування зв'язаних електронних пар та вільних електронів у режимі ДКЕХ повинно приводити до особливостей R_H при значеннях nu, що визначаються співвідношенням Гальперіна, яке витікає з симетрійних властивостей "змішаної" хвильової функції пар (бозонів) та електронів (ферміонів). Це співвідношення в принципі дозволяє описати усі експериментальні дані для ДКЕХ. За допомогою підсумування розбіжних за степеневим законом при T -> 0 "драбинчастих" діаграм одержано рівняння для верховинної частини (чотирьохполюсника) міжелектронної взаємодії типу

рівняння Бете - Солпітера для 2D систем у квантуючому магнітному полі з урахуванням процесів електрон-електронного та електрон-діркового спарювання у куперівському та нуль-звуковому каналах. На основі цього рівняння обчислено критичну температуру T_c фазового переходу у стан із зв'язаними куперівськими парами і показано, що T_c в ультраквантовій границі не залежить від ефективної маси електронів, тобто від 2D густини станів. Побудовано фазову діаграму 2D системи в залежності від концентрації електронів та напруги магнітного поля і показано, що область куперівського спарювання 2D електронів при достатньо сильному притяганні практично збігається з областю ДКЕХ при nu < 1, тоді як область електрон-діркового спарювання з виникненням квантових хвиль зарядової густини (ХЗГ) виштовхується в сектор з nu > 1, що узгоджується з експериментальними даними по спостереженню особливостей поздовжнього опору R_xx за рахунок ХЗГ при nu = (2n + 1)/2 з n >= 2.

• Пашицький Ернст Анатолійович (1936–) (фізико-математичні науки)

  Якщо, ви не знайшли інформацію про автора(ів) публікації, маєте бажання виправити або відобразити більш докладну інформацію про науковців України запрошуємо заповнити "Анкету науковця"