Вычислена волновая функция основного состояния He-II, <$E PSI sub 0>, в приближении "двух сумм по k", т.е. в виде функции Джастрова и первой поправки: <$E ln PSI sub 0 ~=~ 1 over 2! ~ sum from {k~symbol Щ~0} ~a sub 2 (k) rho sub bold roman k rho sub bold roman -k~+~1 over 3! ~1 over sqrt N> <$E sum from {bold roman k sub 1 , bold roman k sub 2~symbol Щ~0} to {bold roman k sub 1 + bold roman k sub 2~symbol Щ~0} ~a sub 3 ( bold roman k sub 1 , bold roman k sub 2 ) rho sub {bold roman k sub 1 + bold roman k sub 2} rho sub bold roman -k sub 1 rho sub bold roman -k sub 2>, при этом функция <$E a sub 2 (k)> находится численно из уравнения Вакарчука, связывающего <$E a sub 2 (k)> и a3(k1,k2) co структурным фактором. Зная <$E PSI sub 0>, мы вычислили количество одночастичного и двухчастичного конденсатов в He-II при T = 0; формула для двухчастичного конденсата в приближении "двух сумм" получена впервые. Модель не содержит каких-либо подгоночных параметров или функций. Результаты для конденсатов оказались сильно зависящими от количества учтенных поправок an в разложении ln <$E PSI sub 0>: в приближении "одной суммы" (a3 = 0) в одночастичном конденсате находятся 27 % атомов, а в двухчастичном - около 53 % атомов с импульсом <$E k~>>~0>; в более точном приближении "двух сумм" (<$E a sub 3 ~symbol Щ~0>) получено соответственно 6 % и 16 %. Для приближения "двух сумм" мы также нашли, что высшие s-частичные конденсаты (<$E s~symbol У~3>) отсутствуют в He-II при T = 0.

Ключ. слова: Не-II, волновая функция, двухчастичный конденсат
Індекс рубрикатора НБУВ: В368.32

Рубрики:

Фізика рідкого гелію

Шифр НБУВ: Ж14063 Пошук видання у каталогах НБУВ 

---

  Якщо, ви не знайшли інформацію про автора(ів) публікації, маєте бажання виправити або відобразити більш докладну інформацію про науковців України запрошуємо заповнити "Анкету науковця"